авторефераты диссертаций БЕСПЛАТНАЯ  БИБЛИОТЕКА

АВТОРЕФЕРАТЫ КАНДИДАТСКИХ, ДОКТОРСКИХ ДИССЕРТАЦИЙ

<< ГЛАВНАЯ
АГРОИНЖЕНЕРИЯ
АСТРОНОМИЯ
БЕЗОПАСНОСТЬ
БИОЛОГИЯ
ЗЕМЛЯ
ИНФОРМАТИКА
ИСКУССТВОВЕДЕНИЕ
ИСТОРИЯ
КУЛЬТУРОЛОГИЯ
МАШИНОСТРОЕНИЕ
МЕДИЦИНА
МЕТАЛЛУРГИЯ
МЕХАНИКА
ПЕДАГОГИКА
ПОЛИТИКА
ПРИБОРОСТРОЕНИЕ
ПРОДОВОЛЬСТВИЕ
ПСИХОЛОГИЯ
РАДИОТЕХНИКА
СЕЛЬСКОЕ ХОЗЯЙСТВО
СОЦИОЛОГИЯ
СТРОИТЕЛЬСТВО
ТЕХНИЧЕСКИЕ НАУКИ
ТРАНСПОРТ
ФАРМАЦЕВТИКА
ФИЗИКА
ФИЗИОЛОГИЯ
ФИЛОЛОГИЯ
ФИЛОСОФИЯ
ХИМИЯ
ЭКОНОМИКА
ЭЛЕКТРОТЕХНИКА
ЭНЕРГЕТИКА
ЮРИСПРУДЕНЦИЯ
ЯЗЫКОЗНАНИЕ
РАЗНОЕ
КОНТАКТЫ

Эволюция мелкодисперсных капель при взрывном распылении жидкостей

На правах рукописи

Ишматов Александр Николаевич

ЭВОЛЮЦИЯ МЕЛКОДИСПЕРСНЫХ КАПЕЛЬ ПРИ ВЗРЫВНОМ

РАСПЫЛЕНИИ ЖИДКОСТЕЙ

Специальность 01.02.05 – механика жидкости, газа и плазмы

АВТОРЕФЕРАТ

диссертации на соискание ученой степени

кандидата физико-математических наук

Бийск – 2011

Работа выполнена в Учреждении Российской академии наук Институте проблем химико-энергетических технологий Сибирского отделения РАН (ИПХЭТ СО РАН) доктор технических наук,

Научный руководитель профессор Ворожцов Борис Иванович

Официальные оппоненты: доктор физико-математических наук, профессор Галенко Юрий Анатольевич доктор физико-математических наук, профессор Ткаченко Алексей Степанович Учреждение Российской академии наук

Ведущая организация Институт оптики атмосферы им. В.Е. Зуева Сибирского отделения РАН, г. Томск

Защита состоится 23 сентября 2011 г. в 10 ч. 30 мин. на заседании диссер тационного совета Д 212.267.13 при ГОУ ВПО «Томский государственный уни верситет» по адресу: 634050, г. Томск, пр. Ленина, 36, корпус 10.

С диссертацией можно ознакомиться в Научной библиотеке Томского го сударственного университета

Автореферат разослан «_» августа 2011г.

Учёный секретарь диссертационного совета, доктор технических наук Ю.Ф. Христенко

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Актуальность темы В настоящее время существует ряд задач по высокоэффективному импульс ному получению высокодисперсных аэрозолей, применяемых для целей дезин фекции, дезактивации, мгновенного создания жидко-капельных барьеров на пути распространения токсичных газов, взрывных волн в шахтах и на др. объектах, а также для постановки светотеплозащитных аэрозольных барьеров с целью эва куации персонала и сохранности работоспособности оборудования в условиях пожара. Этим целям и задачам соответствуют устройства взрывного (импульсно го) распыливания жидкостей, отличающиеся малым временем образования обла ка аэрозоля. Использование высокоэнергетических материалов (ВЭМ) в качестве энергоносителя в распылителях импульсного типа имеет ряд преимуществ, по скольку ВЭМ позволяют получать достаточное количество энергии за короткий промежуток времени, при этом они занимают небольшой объем, что дает воз можность автономного конструкторского исполнения распылителей.

В работах [1,2] проводилось построение обобщённой модели и эксперимен тальные исследования процессов импульсного диспергирования жидких объе мов. Было установлено, что для системы «жидкий цилиндрический объем – на гружающий цилиндрический заряд взрывчатого вещества (ВВ), расположенный на оси симметрии жидкого объема» в импульсном режиме можно диспергиро вать в капли размером менее 15 мкм не более половины жидкого исходного объ ема, даже в случае достижения предельных режимов распыления. Также извест на схема взрывного распыливания на основе ударной гидродинамической трубки с нагружающим зарядом ВВ (далее УГТ) [3], где реализуются отличные от при веденных выше условия и достигается более высокая степень диспергирования c максимально полным расходом жидкости. Такая схема на сегодняшний день изучена не достаточно полно, поэтому проведение комплексного исследования в области взрывного распыливания жидкостей с учетом не только воздействия ударных волн на диспергируемую среду для условий УГТ, но также взаимодей ствия генерированного облака капель с внешней средой, безусловно, является актуальным, т.к. позволит выявить основные закономерности образования и эво люции дисперсной фазы, развить теорию взрывного диспергирования жидко стей, способствовать повышению эффективности распыливания жидкостей им пульсными устройствами.

Взрывной механизм образования жидко-капельных сред чрезвычайно сло жен и характеризуется большим числом параметров, которые определяются как свойствами дисперсной фазы, так и свойствами внешней среды;

анализ этих процессов невозможен без понимания физической сущности диспергирования жидкости. К тому же взрывной способ распыливания имеет ряд особенностей, таких как малое время образования аэрозольного облака, высокая скорость вы броса жидкости (при критических числах Вебера), нестационарность процессов эволюции аэрозоля в условиях испарения, полидисперсность распыления, тре бующих разработки и внедрения новых методик для проведения эксперимен тального и теоретического исследования. Сложными представляются вопросы, связанные с описанием динамики облаков субмикронных капель, т.к. необхо димо взаимосвязано рассматривать процессы испарения, осаждения и коагуля ции капель с учетом физико-химических свойств распыливаемой жидкости и окружающей среды. Это представляет не только теоретический интерес, но яв ляется важным при разработке практических приложений.

Исследования диссертационной работы проводились в рамках проектов фундаментальных исследований СО РАН № 5.5.1.3 и V. 40.1.1: «Физико математические основы эффективного преобразования энергии горения и взрыва новых высокоэнергетических материалов для автономной генерации ударно акустических волн, высокодисперсных аэрозольных сред и развитие методов их диагностики», при частичной поддержке гранта РФФИ № 11-01-90701.

Целью диссертационной работы является экспериментально-теоретическое исследование процессов эволюции облака капель, образующихся при взрывном распыливании жидкостей устройствами на основе ударной гидродинамической трубки с нагружающим зарядом ВВ.

Для достижения поставленной цели необходимо было решить следую щие задачи:

1. На основе аналитического обзора механизмов диспергирования жидко стей выбрать и сформулировать используемые в работе модели и методы рас чета применительно к взрывному распыливанию.

2. Провести и обосновать выбор методов и средств экспериментального ис следования с учетом специфики взрывного распыливания.

3. Разработать экспериментальный стенд и диагностический комплекс для исследования основных параметров формирующегося облака жидко капельного аэрозоля.

4. Получить новые экспериментальные данные о дисперсности и динамике испарения капель, а также эволюции аэрозольного облака.

5. Предложить физико-математическую модель и провести оценку процес сов эволюции капель применительно к взрывному распыливанию.

Научная новизна работы заключается в следующем:

1. Разработаны экспериментальный стенд и методики, позволившие впер вые провести весь комплекс исследований быстропротекающих процессов при взрывном диспергировании жидкостей, включающих измерение температур ных полей, оптической плотности, малоугловой индикатрисы рассеяния света дисперсной средой и скоростную видеорегистрацию.

2. Разработанные методы обеспечили уменьшение времени начала регист рации сигнала лазерной измерительной установкой с 50 мс до 8 мс, что позво лило впервые провести измерение дисперсности в факеле распыла на началь ных этапах образования аэрозольного облака.

3. Предложена новая методика определения дисперсности капель при рас пыливании солевых растворов, что позволило проводить электронно микроскопические исследования частиц жидко-капельного аэрозоля по солево му остатку в широком диапазоне размеров.

4. С помощью разработанного экспериментального комплекса, получены новые данные по характеристикам жидко-капельных сред. Впервые приведены экспериментальные данные о влиянии поверхностного натяжения жидкостей на дисперсность капель образующихся при взрывном распыливании устройствами на основе УГТ. Также при распыливании растворов NaCl установлено, что морфология солевых частиц может быть различной – сплошные поликристалли ческие и монокристаллические образования, пустотелые сферы, это указывает на нестационарные условия испарения капель на начальном этапе их эволюции.

5. Предложена физико-математическая модель, позволяющая проводить оценку эволюции капель при взрывном распыливании жидкостей устройствами на основе УГТ с нагружающим зарядом ВВ. Результаты численного экспери мента показали, что в краткосрочный промежуток времени (до нескольких се кунд) после взрывного распыления наиболее существенным фактором, влияю щим на изменение спектра размеров капель, является испарение.

Практическая ценность работы. Экспериментальное исследование про цесса распыливания устройствами в виде УГТ имеет фундаментальное значе ние с точки зрения понимания и объяснения процессов импульсного дисперги рования жидких объемов и дальнейшей эволюции образованных аэрозольных жидко-капельных сред. Исследования необходимы для верификации результа тов численных экспериментов и развития физико-математической модели кави тационного взрывного диспергирования жидкостей.

Результаты проведенной работы могут найти применение для исследования устройств создания аэрозолей различной номенклатуры. Разработанный экспе риментальный комплекс благодаря широкому спектру возможностей измере ний в настоящее время используется для решения различных научных задач при исследовании параметров аэродинамических, гидравлических и ультразву ковых систем распыливания.

Достоверность результатов диссертационного исследования обеспечивает ся корректностью постановки задач и их строгой физической обоснованностью;

большим объемом полученных экспериментальных данных, их логической взаимосвязью, физической наглядностью, непротиворечивостью и воспроизво димостью;

применением современной измерительной техники, а также стати стической обработкой и анализом погрешности измерений по общепринятым методикам. Достоверность методов расчета подтверждается удовлетворитель ным соответствием расчетных и экспериментальных данных.

На защиту выносятся:

1. Методики комплексного исследования взрывного распыливания жидкостей.

2. Результаты экспериментального исследования эволюции капель при взрывном распыливании жидкостей.

3. Результаты экспериментального исследования влияния поверхностного натяжения жидкости на дисперсность образуемых капель.

4. Методика исследования эволюции капель по распыливанию солевых рас творов.

5. Результаты экспериментального исследования морфологии частиц обра зуемых при взрывном распыливании растворов NaCl.

6. Результаты численного эксперимента оценки эволюции капель при взрывном распыливании жидкостей.

Публикации По материалам диссертации опубликованы 13 научных работ, в том числе статьи в периодических рецензируемых журналах, рекомендованных ВАК Ми нобрнауки РФ.

Апробация работы Материалы диссертации докладывались на Всероссийской научно практической конференции «Информационные технологии в науке, экономике и образовании» (г. Бийск, 2009), Всероссийской научно-практической конфе ренции «Инновационные технологии: производство, экономика, образование»

(г. Бийск, 2009), на III Всероссийской конференции молодых ученых «Перспек тивы создания и применения высокоэнергетических материалов» (г. Бийск, 2010), High Energy Materials: Demilitarization, Antiterrorism and Civil Application:

Abstracts of V International Workshop HEMs-2010, 3-ей Всероссийской молодеж ной Школе-семинаре с международным участием «Инновационные аспекты фундаментальных исследований по актуальным проблемам физики» (г. Москва, ФИАН, 2010), XVII Рабочей группе «Аэрозоли Сибири» (г. Томск, 2010).

Личный вклад диссертанта состоит в формировании научных идей, поста новке задач и планировании исследований, разработке теоретической модели эволюции капель аэрозоля, в постановке и проведении экспериментов, разработ ке методик проведения исследования, обработке и интерпретации полученных данных, подготовке публикаций и докладов на конференциях. Все основные ре зультаты диссертации получены автором лично, либо при его непосредственном участии в качестве ведущего исполнителя на всех этапах исследований.

Структура и объем диссертационной работы. Диссертация состоит из введения, четырех глав, заключения, списка литературы из 129 наименования, 50 из которых – зарубежные источники. Работа изложена на 129 страницах ма шинописного текста, содержит 19 таблиц, 49 рисунков.

ОСНОВНОЕ СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ

Во введении обоснована актуальность, сформулированы цель, задачи, ос новные положения, выносимые на защиту, научная новизна и практическая значимость. Кратко представлено содержание по главам.

В первой главе приведен обзор литературы, освещающей физику процес сов распыливания жидких сред, показано влияние ударных нагрузок на диспер гируемую среду, изложено современное состояние проблемы взрывного распы ливания. Конкретизированы стадии формирования аэрозольной жидко капельной среды, характерные для взрывного распыливания:

– диспергирование кавитированной жидкости и формирование жидко капельного потока в результате срабатывания ВВ;

– эволюция капель в потоке и взаимодействие с внешней средой при высо ких скоростях (~ 200 м/с);

– формирование и эволюция аэрозольного облака.

Рассмотрена физико-математическая модель взрывного диспергирования, из которой следует, что при многократном отражении ударной волны в результате срабатывания заряда ВВ, в УГТ (рис. 1) создаются условия для развития кавита ции с образованием вспененной структуры. Диспергирование и формирование жидко-капельного потока происходит в результате взрывного разрушения кавитационных пузырьков при выбросе жидкости из сопла и дальнейшего дробления капель при взаимодействии с воздухом при высоких скоростях (~200 м/с).

Образование облака жидко-капельного аэрозоля, содержащего частицы субмикронных размеров, проис ходит однократно, за время порядка нескольких мс. Это 1 – отражатель;

2 - сопло;

3 - жидкость;

4 - корпус;

накладывает существенные ограничения на методы ис следования аэрозолей, поскольку измерение дисперсных 5 - заряд ВВ Рис. 1. Схема УГТ [3] характеристик ведется по истечении определенного вре мени после распыливания, и результаты измерений характеризуют аэрозоль, измененный в результате эволюции капель.

Во второй главе проведен сравнительный анализ методов измерения для решения задач исследования. Разработаны экспериментальные методики. Соз дан экспериментальный стенд (рис. 2), реализующий комплексное исследова ние быстропротекающих процессов при взрывном распыливании.

б) а) 1 – измерительный бокс;

2 – распылитель;

3 – защитная трубка;

4 – «ЛИД-2М»;

5 – устройство инициирования;

6 – устройство синхронизации;

7 – ЭВМ;

8 – система сбора информации;

9 – тепловизор;

10 – скоростная видеокамера;

11 – датчик влажности и температуры Рис. 2. Структурная схема (а) и общий вид (б) экспериментального комплекса Стенд обеспечивает проведение:

– измерений относительной влажности в диапазоне от 0 % до 100 % и тем пературы в интервале от 0 °С до 50 °С с частотой 1 Гц;

– исследований эволюции дисперсных характеристик аэрозоля во всем вре менном промежутке от его образования до исчезновения, в диапазоне размеров частиц от 1 мкм до 100 мкм, с частотой до 100 кГц;

– высокоскоростной видеорегистрации взрывного распыливания и развития облака аэрозоля с частотой до 10000 Гц;

– исследований температурных полей в облаке аэрозоля с возможностью отслеживать разность температур в 0,08 °С;

– измерений дисперсности частиц аэрозоля в диапазоне от 10 нм до 3000 мкм по методике заключающейся в микроскопическом исследовании кристаллов соли, образуемых в результате эволюции жидко-капельного аэрозоля водосо держащих растворов NaCl при взрывном распыливании с последующим вос становлением первоначальных размеров капель раствора.

Исследования параметров дисперсности полей аэрозолей, проводилось ме тодом светорассеяния под малыми углами на лазерной измерительной установ ке «ЛИД-2М» [4]. Использование метода малоуглового рассеяния неприменимо для решения задач измерений в условиях многократного рассеяния света. При восстановлении функции распределения частиц по размерам двукратное и мно гократное рассеяние света на них можно не учитывать в случае выполнения ус ловия для оптической толщины дисперсной среды :

1,5, (1) I = ln 0 = k ls, I где I – интенсивность излучения после прохождения рассеивающего объема;

I – интенсивность излучения в отсутствии частиц в объеме;

k – показатель ослаб ления среды;

ls – длина оптического пути, м.

При исследованиях аэрозолей повышенной плотности, к которым относят ся аэрозоли, получаемые при взрывном распыливании, эффект многократного рассеянии света каплями становится значительным. Для уменьшения влияния многократного рассеяния предложено использовать изолирующее устройство в виде защитной трубки, уменьшающей длину оптического пути вдвое, как пока зано на рис. 3 (проведение измерений без потери информации о потоке в этом случае возможно при его симметричности).

б) а) Л – лазер;

1 – защитная трубка;

2 – границы аэрозольного облака;

Д – плоскость, на которой расположены фотоприемники;

dSД – площадка, на которую приходит рассеянное под различными углами излучение;

ls – длина оптического пути без использования защитной трубки;

lS – длина оптического пути с использованием защитной трубки Рис. 3. Схема (а) и общий вид (б) экспериментальной установки При длине оптического пути lS = lS / 2 оптическая толщина для той же дисперсной среды:

I = ln 0 = k ls = / 2. (2) I где I – интенсивность излучения после прохождения рассеивающего объема на длине оптического пути lS. Условие (1) справедливо и для :

1,5.

Принимая во внимание (2) перепишем условие (1) для начального значения :

3.

Таким образом, использование защитной трубки (сокращения оптического пути вдвое lS = lS /2) позволило повысить порог для проведения измерений с 1,5 до 3.

Возможности измерения дисперсности частиц аэрозоля с помощью уста новки «ЛИД-2М» ограничены размерами от 1 мкм до 100 мкм. Cогласно физи ко-математической модели кавитационного диспергирования при взрывном распыливании образуется широкий спектр частиц, в том числе и наноразмер ных. В более широком диапазоне параллельно с измерениями на лазерной ус тановке можно проводить измерения отбором проб (микроскопическое иссле дование, оптические счетчики частиц и т.п.). Проведение пробоотбора требует некоторого времени, что является существенным недостатком, т.к. за это время размеры первоначальных капель могут меняться вследствие испарения. Иссле дование фракции наноразмерных частиц с использованием электронного мик роскопа ограничено твердыми веществами и возможно только по методу отпе чатков капель на твердой подложке или методом замораживания капель. Была разработана экспериментальная методика, заключающаяся в исследовании дисперсности кристаллов соли, образуемых в результате эволюции жидко капельного аэрозоля водосодержащих растворов NaCl с последующим восста новлением размеров первоначальных капель. Методика построена на обратной задаче получения тонкодисперсных порошков при распылении растворов. Она отличается простотой и возможностью с достаточной точностью оценивать раз меры образуемых капель как по методу малоуглового рассеяния, так и с помо щью методов электронной микроскопии. Оценка степени уменьшения аэро зольных частиц вследствие испарения определяется из условия равенства мас сового содержания неиспаряемой примеси в капле первоначального раствора и частицы после полного испарения растворителя:

m = ( Сm )2 р ра V1 = 1 V2, где m – масса примеси в капле раствора, кг;

( Сm )2 – относительная массовая кон центрация примеси в растворе;

р ра, 1 – плотность раствора и примеси в раство ре, соответственно, кг/м3;

V1, V2 – объем капли и примеси в ней, соответственно, м3.

Выразив объем через диаметр сферы, получили уравнение для расчета диа метра конечной сферической частицы D2, оставшейся после испарения раство рителя из начальной капли диаметром D1:

(С ) D2 = D1 3 m 2 р ра (3) Выражение (3) позволяет оценить размер образуемых капель по известным конечным частицам. Данная особенность полезна для исследования жидко капельных аэрозолей содержащих наноразмерные частицы методами электрон ной микроскопии.

Пример расчета изменения размеров капель при испарении раствора NaCl различных концентраций приведен на рис. 4. Большинство твердых частиц яв ляются несферическими и имеют неровности по поверхности, поэтому, распре деление частиц по размерам описывалось как статистический результат анализа каждой частицы, характеризующейся эквивалентным диаметром. В соответствии с рис 5(а) Da определяется как диаметр эквивалентной сферы площадь, кото рой равна площади проекции частицы. На рис 5(б) расстояние между двумя, наиболее отдаленными точками определяют как наибольший диаметр DL. Наи больший отрезок, перпендикулярный DL определяется как эквивалентный наи меньший диаметр DS. Соотношение между двумя описанными величинами:

Da DS. Если проекция сферическая, обе величины равны.

б) наибольший и наи а) диаметр экви- меньший эквивалент валентной сферы ный диаметры Рис. 4. Расчетный график изменения размеров капель Рис. 5. Эквивалентный диаметр частицы в зависимости от массовой относительной концентрации NaCl в распыливаемом растворе Схема проведения пробоотбора на полированные металлические пластины и оптические зеркала с металлическим напылением приведена на рис. 6.

Главное достоинство методики за ключается в том, что она допускает про ведение комплексного исследования:

параллельно с пробоотбором можно вести измерения оптическими методами и т.п. Это особенно актуально при про ведении единичных экспериментов, ко 1 – аэрозольная камера;

2 – предметная пластина;

торые в силу различных причин не мо 3 – отверстие под пластину;

4 – трубка;

5 – насос гут быть проведены повторно.

Рис. 6. Схема проведения пробоотбора В третьей главе представлены результаты исследования эволюции капель в ограниченном объеме развивающегося облака аэрозоля. Показано влияние поверхностного натяжения на характеристики взрывного диспергирования жидкостей устройствами на основе УГТ. Приведены экспериментальные дан ные исследования дисперсности взрывного распыливания в широком диапазоне измеряемых размеров частиц.

Проведение экспериментов связано с высокоэнергетическими (высокоско ростными, скоротечными) процессами. Поэтому, в первую очередь, обеспечи валась безопасность работы персонала на экспериментальном стенде, путем ис пользования защитных экранов, кожухов, стенд находился в отдельном изолирован ном помещении. При проведении экспери ментального исследования в целях безопас ности масса ВВ, используемого в отдельном опыте, не превышала 0,5 г, при этом масса распыляемой жидкости составляла не более 10 г. Скоростная видеосъемка процесса им пульсного распыливания (рис. 7) показала, что факел распыла имеет конусообразную симметричную форму с углом раскрытия 90°, выброс жидкости из распылителя закан чивается через 3 мс, скорость выброса соот ветствует 200 м/с, формирование облака Рис. 7. Кинограмма процесса происходит за 8 мс, его развитие удается на взрывного распыливания блюдать в течение 200 мс. По изменению геометрических параметров оценивалась динамика увеличения объема облака при выбросе и выбиралась область для проведения измерений дисперсных ха рактеристик лазерной установкой «ЛИД-2М».

Проведенная оценка температурного поля в аэрозоле с помощью бескон тактного метода регистрации тепловизором показала, что понижение температу ры в облаке за счет испарения капель и расширения газов составляет ~ 2 °С.

Экспериментальное исследование развития дисперсности капель (рис. 8, таблица 1) в закрытой камере показа ло, что проводить измерение по раз работанной методике для «ЛИД-2М»

с изолирующим устройством (защит ной трубкой) без учета влияния мно гократного рассеяния света на части цах аэрозоля можно начиная с 8 мс, тогда как без использования защит ной трубки – с 50 мс. Вести измере I – область ограничения измерения с ния дисперсных характеристик в те применением защитной трубки;

II – область чение промежутка времени до 8 мс не ограничения измерения без применения трубки представлялось возможным из-за вы Рис. 8. Изменение оптической толщины в эксперименте сокой оптической толщины облака.

В центре облака характеристики, начиная с 8 мс вплоть до 2 с развития практически постоянные. Исследование на границе облака показало сущест венное изменение дисперсности капель (для оценки дисперсности использовал ся среднемассовый характеристический диаметр D43) уже к 1 с (таблица 1). Это связано, прежде всего, с неустоявшейся структурой облака обусловленной цир куляцией и испарением: капли, находящиеся у границы, более подвержены ис парению, чем капли, находящиеся в центре.

Таблица 1 – Изменение D43 в облаке при распыливании дистиллированной воды Параметр Значение параметра t, с 0,008 0,02 0,03 0,040 0,1 0,2 1,0 2,0 6, D43, мкм, граница 15,9 16,6 16,5 17,5 17,2 16,9 10,8 8,8 8, облака D43, мкм, центр 16,8 16,1 16,5 16,7 16,5 17,0 17,3 14,5 13, облака Серия экспериментов по распыли ванию модельных жидкостей (раство ров этилового спирта) позволила уста новить зависимость дисперсности ка пель аэрозоля от поверхностного натя жения (рис. 9, 10). Для проведения исследования выбирались растворы с 20 %, 25 %, 96 % содержанием спирта и дистиллированная вода. Эксперименты проводились в нормальных условиях (298 °К, влажность 50 %) при массе Рис. 9. Влияние поверхностного натяжения на распыливаемой жидкости равной 1 г.

среднемассовый диаметр (D43) капель в аэрозоле б) раствор этилового спирта 20 % а) дистиллированная вода (=65,010-3 Н/м;

D43=15,5) (=73,010-3 Н/м;

D43=16,4) в) раствор этилового спирта 25 % г) спирт этиловый 96% (=37,010-3 Н/м;

D43=14,0) (=22,410-3 Н/м;

D43=11,5) Рис. 10. Массовое распределение капель по размерам Установленная экспериментальная зависимость влияния поверхностного натяжения на дисперсность взрывного распыливания имеет существенное зна чение для развития кавитационной теории взрывного диспергирования жидких объемов.

В соответствии с разработанными методиками проведена серия эксперимен тов по распыливанию растворов NaCl для комплексного исследования, уточнения сведений о генезисе аэрозоля и влияния примесей на процесс об разования дисперсных частиц. Ре зультаты измерений функции рас пределения частиц аэрозоля по размерам приведены на рис. 11.

Для распыления использовался 20 %-ный раствор NaCl. Выбор данной концентрации обусловлен относительно небольшим отличи 1 – 0,008 с;

2 – 6,0 с;

3 – 12,0 с ем размера капли раствора и ко Рис. 11. Счетная функция распределения частиц по нечного кристалла соли, образуе размерам в эксперименте мого при испарении. В результате исследования был сделан вывод, что меняю щиеся значения распределения в течение первых секунд указывают на сложный механизм образования аэрозольного поля, который зависит от процессов газо динамического течения, генерированного горением ВВ, процессов диффузии частиц и, особенно, процессов испарения капель аэрозоля.

Электронно-микроскопическое исследование частиц, получаемых при взры вном распыливании растворов NaCl, устано вило, что их морфология может быть раз личной – сплошные поликристаллические и монокристаллические образования, пустоте лые сферы (рис. 12). Приведенные данные указывают на нестационарные условия ис парения капель на начальном этапе их эво люции. Установлено, что часть массы рас пыленной жидкости переходит в наномет ровую область, находится за пределами возможностей измерения установкой «ЛИД 2М» и требует дополнительного более глу Рис. 12. Аэрозольные частицы, образо ванные при взрывном распыливании бокого исследования с использованием но 20 % раствора NaCl вых измерительных устройств и методик.

В четвертой главе приведена теоретическая оценка экспериментальных результатов с помощью численного моделирования.

Импульсный дисперсный поток (рис. 13) рассматривается как конусообраз ное тело вращения и разбивается на зоны, как показано на рис. 14. С точки зре ния конечного результата процесс диспергирования логично рассматривать на расстоянии до 10 см от сопла распылителя (зона интенсивного дробления), т.к.

в сильно турбулизованных импульсных потоках на расстояниях, превышающих 10 см, возникает кризис сопротивления движению частиц дисперсной фазы, – сопротивление движению капель в потоке оказывается меньше. На этом участ ке (зона интенсивного дробления) происходит распад кавитированной жидко сти и дробление капель на высоких скоростях. Дальнейшее движение капель автомодально и изменение дисперсности происходит только вследствие внеш них факторов. Зона образования жидко-капельного облака, также характеризу ется высокими скоростями. Длина ее соответствует 20-150 см, в зависимости от объема диспергируемой жидкости и конструктивного исполнения распыли тельного устройства. Конечный участок соответствует зоне развития облака, в которой частицы находятся в уравновешенном состоянии, и изменение в облаке происходит за счет испарения, конденсации, коагуляции и гравитационного осаждения частиц.

Рис. 13. Импульсный поток Рис. 14. Схема деления потока При моделировании рассматривается множество капель, движущихся с раз личными скоростями, вследствие разных начальных условий, различных масс и сил сопротивления. Для оценки процессов на указанных стадиях образования и эволюции капель проведено сравнение их характерных времен (таблица 2):

18 µ g H d D d D 2 d D 2 ;

t5 = ;

t2=0,25D /;

t3 ;

t4 = t1 =, 2 DAB (Cs C ) µd d D 2 g 36 µ g где t1 – характерное время скоростной релаксации капель, с;

t2 – характерное время выравнивания температуры в капле, с;

t3 – характерное время затухания нестационарных возмущений в капле за счет вязкой диссипации энергии, с;

t4 – характерное время гравитационного осаждения капли, с;

t5 – характерное время испарения капли, с;

d – плотность вещества частиц, кг/м3;

D – диаметр кап ли, м;

µ g – коэффициент динамической вязкости воздуха, Пас;

– коэффици ент температуропроводности, м2/с;

µ d – коэффициент динамической вязкости вещества капли, Пас;

H – высота нижней границы облака, м;

g – ускорение свободного падения, м/с2;

DAB – коэффициент диффузии паров жидкости в воз духе, м2/с;

CS, C – концентрация равновесных по отношению к капле паров над ней и в пространстве, кг/м3.

Таблица 2 – Характерные времена процессов при эволюции капель Параметр Значение параметра D, мкм 1 5 10 15 20 0,310-5 8,810-5 35,410-5 79,610-5 141,510-5 318,510- t 1, c 0,210-5 4,410-5 17,810-5 40,210-5 71,410-5 160,710- t 2, c 10-4 2,510-4 10-3 2,310-3 4,010-3 9,010- t 3, c 105 0,4103 0, t 4, c 44,7 25,2 11, 710-4 1,710-2 6,810-2 1,510-1 2,710- t 5, c 0, Таким образом, в короткий промежуток времени (до нескольких секунд) после взрывного образования высокодисперсного аэрозоля наиболее сущест венным фактором, влияющим на изменение спектра размеров капель, является испарение. Процессы скоростной релаксации, выравнивания температуры и не стационарные возмущения в объеме капли при проведении оценок изменения дисперсности можно не учитывать, также как и гравитационное осаждение.

Принимался ряд допущений:

в соответствии с экспериментальными данными размеры капель находятся в пределах от 1 мкм до 30 мкм;

аэрозоль находится в ограниченном объеме – 1 м3;

расстояние между каплями больше их среднего размера;

температура в облаке постоянная;

капли в процессе движения сохраняют свою сферическую форму;

капли не сталкиваются, не дробятся и не коагулируют;

в каждой капле, при ее испарении, происходит нуклеация только одного кристалла, форма которого близка к шарообразной;

облако частиц пространственно однородно;

Для описания эволюции капель с учетом принятых допущений предложена модель на основе теории диффузионного испарения:

dD DAB ( ) = xH2O (t ) CS C K F, (4) dt D d где xH 2O (t ) – мольная доля воды в капле раствора NaCl;

KF – коэффициент массо отдачи, учитывающий увеличение скорости испарения капель при их движении;

mH2O (t ) 1,00 + 0,108 ( Re ) 2 ( Sc ), при Re M H 2O xH 2O (t ) = ;

KF =, mH2O (t ) mNaCl (t ) + 0,78 + 0,308 ( Re ) ( Sc ), при Re 25.

2 M H 2O M NaCl здесь mH2O – масса воды в капле, кг;

M H2O – молярная масса воды,, кг/моль;

mNaCl – масса NaCl в капле, кг;

M NaCl – молярная масса NaCl,, кг/моль;

Re – µg число Рейнольдса;

Sc = – число Шмидта.

DAB g Для оценки процессов испарения капель раствора с помощью предложен ной модели проведено сравнение характерных времен испарения t5 и диффузии соли в объеме капли t6.

D t6 =, 4 D AB где D – коэффициент диффузии соли в растворе, м2/с.

AB Оценка характерных времен процессов (таблица 3) указывает, что процессы диффузии соли в капле успевают проходить быстрее процесса испарения.

Таблица 3 – Характерные времена процессов при испарении капель раствора NaCl Параметр Значение параметра D, мкм 1 5 10 15 20 0,710 1,710 6,810 15,310 27,210 61,210- -3 -2 -2 -2 - t 5, c 0,210-3 0,510-2 2,310-2 5,110-2 9,010-2 20,410- t 6, c Предложенная модель для оценки эволюции капель имеет упрощенный вид, поскольку не учитывает образования химических связей в растворе, физико химические процессы кристаллизации, влияния двойного электрического слоя, образующегося при диссоциации молекул соли и воды и многих других факто ров. Поэтому была показана ее адекватность для капель размерами от 1 мкм до 100 мкм, путем сравнения расчетов с экспериментальными данными, получен ными при микроскопическом исследовании испарения отдельных капель (рис. и 16). В качестве примера рассматрива лись капли 20 %-ного водного раствора NaCl при атмосферном давлении, темпе ратуре 293 К, относительной влажности воздуха 50 %. При моделировании с тече нием времени вода из капли испаряется, соответственно ее мольная доля в раство ре уменьшается, скорость испарения асимптотически приближается к нулево му значению (рис. 17), поэтому в расчетах за конец испарения принималось значе ние времени, при котором дальнейшее Рис. 15. Динамика испарения 100 мкм капли изменение диаметра частицы незначи дистиллированной воды (шаг сетки 100 мкм) тельно.

б) 20 %-ный раствор NaCl а) дистиллированная вода Рис. 16. Динамика испарения капель В соответствии с теоретической моделью проведен численный экспери мент изменения дисперсности капель в облаке для распыливания 1 г дистилли рованной воды (таблица 5) с принятым допущением, что облако мгновенно расширилось до размеров, соответствующих времени 0,2 с.

Таблица 5 – Изменение размеров капель в облаке за 0,2 с Параметр Значение параметра D1, начальные размеры капель, мкм 5 10 15 20 25 D2, конечные размеры капель, мкм 3,91 9,50 14,67 19,75 24,80 29, D1/D2, % 21,80 5,00 2,22 1,25 0,80 0, Время испарения в облаке, с 0,05 – – – – – Численные расчеты изменения дисперсности капель в облаке в зависимости от массы распыляемой дистиллированной воды и объема, в котором происходит распыливание (таблица 6), показали, что при относительно большой испарившей ся массе воды из капли ее размер меняется не так значительно.

Таблица 6 – Результаты расчета изменения дисперсности аэрозоля в ограниченном объеме Параметр Значение параметра -3 Объем, 10 м 0,52 14 65 113 180 268 Диаметр сферического облака, м 0,1 0,3 0,5 0,6 0,7 0,8 1, Масса испарившейся из капель воды, г 0,012 0,324 1,500 2,592 4,116 9,600 12, 1г 0,4 12,23 – – – – – Изменение дисперсности (%) в зависимости от 5г 0,08 2,20 11,21 21,61 43,87 – – массы распыляемой воды 10 г 0,04 1,09 5,27 9,52 16,20 65,80 – Таким образом, показано, что в первые 0,2 с с момента образования аэрозо ля существует ограничение на испарение капель в облаке.

Результаты расчетов эволюции капель воды и 20 %-ного раствора NaCl при ведены на рис. 17 и в табли це 7. На рис. 17б наблюдает ся стабилизирующее дейст вие NaCl на испарение ка пель водного раствора: ско рость испарения падает вследствие большего содер жания примеси в капле. Не испаряемая примесь также ограничивает и конечный б) 20 % раствор NaCl а) дистиллированная вода Рис. 17. Динамика испарения капель в облаке размер оставшихся частиц.

Таблица 7 – Расчет испарения капель 20 %-ного раствора NaCl Параметр Значение параметра D1, Начальные размеры капель, мкм 5 10 15 20 25 D2, Конечные размеры капель 3,11 6,35 9,63 12,89 16,13 19, D1/D2, % 37,80 36,50 35,80 35,55 35,48 35, Влажность в облаке, при которой закончилось 63,51 68,24 70,68 71,43 71,53 71, испарение, % Время, за которое произошло испарение, с 0,023 0,097 0,223 0,413 0,638 1, Испарившаяся вода из капель, % 93,69 92,26 91,32 91,06 91,05 91, В результате электронно-микроскопического исследования частиц, полу ченных при взрывном распыливании растворов NaCl, установлено, что они представляют собой пустотелые сфероиды (рис. 12). Эти результа ты не соотносятся с результатами аэродинамического распыливания растворов NaCl (рис. 18а.) и при испарении капель с подложки б) испарение капель с а) аэродинамическое (рис. 18б). Очевидно, что морфо подложки распыливание логия частиц определяется скорос Рис. 18. Структура солевого остатка тью испарения растворителя из капли, обусловленной концентрацией раствора, дисперсностью капель и скоростью их движения, температурным режимом, аэро динамической структурой двухфазного потока и т.д.

Предположим, что при достижении концентрации соли на поверхности кап ли критического значения перенасыщения Cкр, происходит ее мгновенная кри сталлизация в той части объема капли, где концентрация СС*, (С* – равновесная концентрация для данной температуре). При этом в зависимости от скорости ис парения растворителя и скорости диффузии соли возможны два варианта – кри сталлизация соли в объеме капли с образованием одного или нескольких моно кристаллов и кристаллизация на поверхности капли с образованием множества кристаллов. Кристаллизация соли в объеме капли происходит, если к моменту достижения Скр на поверхности капли, величина СС* во всем ее объеме. Кри сталлизация соли на поверхности капли с образованием пустотелой сфериче ской частицы происходит, если СС* лишь для периферийной области капли.

Для NaCl свойственно образование кристаллов кубической сингонии, что и на блюдается на рис. 12, 19.

В работе [5] показано, что морфология частиц определяется параметром K t = t5 / t6. Приведены расчеты, показавшие, что граничным условием, отде ляющим режимы образования полых и сплошных частиц является K t* =0,6. При K t K t* процесс испарения происходит быстрее диффузионного переноса и об разуются полые частицы;

при K t K t* испарение идет медленнее диффузии, и образуются сплошные частицы. Из таблицы 5 следует, что K t = 0,33, т.е. по оценочным теоретическим соображениям для данных условий распыливания должны образовываться сплошные частицы, что противоречит данным экспе риментального исследования.

Таким образом, можно утверждать, что при взрывном распыливании соз даются условия быстрого испарения капель за счет высоких скоростей выброса жидкости из сопла. Характерное время скоростной релаксации капель намного меньше времени испарения, но в течение этого времени испарение происходит намного быстрее, чем стационарное испарение тех же капель, т.е. процесс ис парения в этот промежуток времени происходит быстрее диффузии. В итоге на поверхности капли концентрация соли близка к значению перенасыщения и даже такого короткого времени достаточно для начального образования корки кристаллов и дальнейшего образования полых сферических частиц за счет вто ричного осаждения соли на внутренней поверхности солевой корки.

В заключении сформулированы основные выводы:

1. На основании проведенного аналитического обзора конкретизированы стадии формирования аэрозольной жидко-капельной среды, характерные для взрывного распыливания:

– диспергирование кавитированной жидкости и формирование жидко капельного потока в результате срабатывания ВВ;

– эволюция капель в потоке и взаимодействие с внешней средой при высо ких скоростях (~ 200 м/с);

– формирование и эволюция аэрозольного облака.

2. Разработан экспериментальный стенд и методики, позволившие прово дить полный комплекс исследований быстропротекающих процессов, вклю чающее измерение температурных полей, оптической плотности и малоугловой индикатрисы рассеяния света дисперсной средой, видеорегистрацию, а также возможность проведения электронно-микроскопических исследований.

3. Результаты экспериментального исследования по измерению дисперсно сти жидко-капельных аэрозолей с применением лазерной измерительной уста новки выявили ограничение на реализацию метода малоуглового рассеяния при взрывном распыливании, вызванное влиянием многократного рассеяния света на частицах аэрозоля. Для уменьшения такого влияния на результаты измере ний применено изолирующее устройство в виде защитной трубки, что обеспе чило уменьшение времени начала регистрации с 50 мс до 8 мс и позволило впервые провести измерение дисперсности в факеле распылителя на основе УГТ с нагружающим зарядом ВВ на начальных этапах образования аэрозоля.

4. Впервые получены экспериментальные данные о процессах диспергиро вания жидкостей, эволюции дисперсных характеристик жидко-капельных обла ков при взрывном распыливании устройствами в виде УГТ. Показано, что в цен тре облака характеристики, начиная с 8 мс вплоть до 2 с развития практически постоянные, а на границе облака существенное изменение дисперсности капель наступает уже к 1 с. Получены экспериментальные данные о влиянии поверхно стного натяжения на дисперсность взрывного распыливания.

5. Предложена новая методика определения дисперсности капель при рас пыливании солевых растворов, заключающаяся в проведении электронно микроскопического исследования жидко-капельного аэрозоля по солевому ос татку в широком диапазоне размеров частиц.

6. Установлено, что морфология частиц, получаемых при взрывном распы ливании растворов NaCl, может быть различной – сплошные поликристалличе ские и монокристаллические образования, пустотелые сферы. Приведенные данные указывают на нестационарные условия испарения капель на начальном этапе их эволюции (до 8 мс с начала распыливания).

7. Предложена физико-математическая модель эволюции капель при взрывном распыливании. В соответствии с которой выявлены следующие зако номерности данного процесса:

- в краткосрочный промежуток времени (до нескольких секунд) после взрыв ного образования высокодисперсного аэрозоля наиболее существенным факто ром, влияющим на изменение спектра размеров капель, является испарение;

- при взрывном распыливании создаются условия быстрого испарения ка пель за счет высоких скоростей выброса жидкости из сопла, на что указывает морфология частиц при распыливании растворов NaCl.

- короткого времени в момент выброса достаточно для начального образо вания корки кристаллов на поверхности капель и дальнейшего образования по лых сферических частиц за счет вторичного осаждения NaCl на внутренней по верхности солевой корки.

Автор выражает благодарность д.ф.-м.н., проф. В.А. Архипову (зав. отде лом газовой динамики физики взрыва НИИ ПММ ТГУ) за обсуждение резуль татов работы и ряд критических замечаний, д.т.н. О.С. Татаринцевой (зав. ла бораторией материаловедения минерального сырья ИПХЭТ СО РАН) за кон сультации и помощь в оформлении результатов работы, а также коллективу ла боратории физики преобразования энергии высокоэнергетических материалов ИПХЭТ СО РАН за помощь, оказанную в ходе проведения исследований.

Основные положения и результаты диссертационной работы изложены в следующих публикациях:

1. Ишматов А.Н. Исследование развития высокодисперсного аэрозоля жид кости с учетом влияния слабоиспаряемой примеси / А.Н. Ишматов, Б.И. Ворожцов // Краткие сообщения по физике. ФИАН. – Москва. – 2010 – № 1. – С. 22-27.

Ishmatov A.N. Study of the evolution of a finely dispersed liquid aerosol, tak ing into account the effect of hardly evaporable impurity / A.N. Ishmatov, B.I. Vorozhtsov // Bulletin of the Lebedev Physics Institute. – 2010. – Vol. 37, № 1.

– P. 13-15.

2. Ворожцов Б.И. Взрывная генерация высокодисперсных жидкокапельных аэрозолей и их эволюция / Б.И. Ворожцов, О.Б. Кудряшова, А.Н. Ишматов, И.Р. Ахмадеев, Г. В. Сакович // Инженерно-физический журнал. – 2010. – Т. 83, № 6. – С. 1084-1104.

Vorozhtsov B.I. Explosion generation of microatomized liquid-drop aerosols and their evolution / B.I. Vorozhtsov, O.B. Kudryashova, A.N. Ishmatov, I.R. Akhmadeev, G.V. Sakovich // Journal of Engineering Physics and Thermophys ics. – 2010. – V. 83, № 6. – P. 1149-1169.

3. Ишматов А.Н. Развитие дисперсности в облаке жидкокапельного аэрозо ля, полученного взрывным способом // Ползуновский вестник. – Барнаул. – 2010.– № 3. – С. 175-180.

4. Кудряшова О.Б. Ударно-волновая генерация высокодисперсных жидко капельных аэрозолей / О.Б. Кудряшова, Б.И. Ворожцов, Е.В. Муравлев, А.Н. Ишматов, А.А. Павленко // Ползуновский вестник. – Барнаул. – 2010. – №4. – С. 95-101.

5. Ишматов А.Н. Генезис высокодисперсного аэрозоля: влияние слабоиспаряемой примеси на дисперсные характеристики / А.Н. Ишматов [и др.] // Динамика сплошной среды. – 2010. – Вып. 126. – С. 73-76.

6. Ишматов А.Н. Программное обеспечение анализа дисперсности и формы частиц при микроскопическом исследовании. // Информационные технологии в науке, экономике и образовании: Материалы Всероссийской научно практической конференции. – Бийск. – 2009. – Т.1. – С. 147-149.

7. Ишматов А.Н. Жидкокапельный аэрозоль, полученный с использованием ВЭМ, в условиях повышенной влажности / А.Н. Ишматов [и др.] // Перспекти вы создания и применения высокоэнергетических материалов: доклады III на учно-технической конференции молодых ученых. – Бийск. – 2010. – С. 83-90.

8. Ishmatov A.N. Features of HEMs Application for Generation of Ultradis persed Liquid-Drop Aerosols / A.N. Ishmatov, B.I. Vorozhtsov // High Energy Mate rials: Demilitarization, Antiterrorism and Civil Application: Abstracts of V Interna tional Workshop HEMs-2010. – Biysk. – 2010. – P. 164-166.

9. Ишматов А.Н. Применение метода малоуглового рассеяния для исследо вания высококонцентрированных жидкокапельных аэрозолей / А.Н. Ишматов [и др.] // Измерения, автоматизация и моделирование в промышленности и на учных исследованиях: Материалы 7-й Всеророссийской научно-технической конференции. – Бийск. – 2010. – С. 136-140.

10. Ишматов А.Н. Эволюция дисперсности в факеле распыла взрывного рас пылителя / А.Н. Ишматов, Б.И. Ворожцов, О.Б. Кудряшова, С.С. Титов // Аэро золи Сибири. XVII Рабочая группа: Тезисы докладов. – Томск. – 2010. – С. 29.

11. Ишматов А.Н. Влияние поверхностно-активных веществ на взрывное образование жидкокапельного аэрозоля / А.Н. Ишматов, Б.И. Ворожцов, О.Б. Кудряшова, И.В. Казанцев, Н.В. Коровина // Аэрозоли Сибири. XVII Рабо чая группа: Тезисы докладов. – Томск. – 2010. – С. 29-30.

12. Ишматов А.Н. Методика экспериментального исследования образова ния жидкокапельного аэрозоля взрывным способом / А.Н. Ишматов, Б.И. Ворожцов, И.Р. Ахмадеев, Е.В. Муравлев // Аэрозоли Сибири. XVII Рабо чая группа: Тезисы докладов. – Томск. – 2010. – С. 82.

13. Павленко А.А. Оптическая диагностика потоков субмикронного аэрозо ля / А.А. Павленко, В.А. Архипов, С.С. Бондарчук, С.С. Титов, О.Б. Кудряшова, А.Н. Ишматов // Аэрозоли Сибири. XVII Рабочая группа: Тезисы докладов. – Томск. – 2010. – С. 89.

Цитируемая литература 1. Кедринский В.К. Газодинамика взрыва: эксперимент и модели / В.К. Кедринский. – Новосибирск: Издательство СО РАН, 2000. – 435 с.

2. Стебновский С.В. Импульсное диспергирование как предельный режим разрушения жидкого объема / С.В. Стебновский // Физика горения и взрыва. – 2008.– Т. 44, №2 – С. 117-128.

3. Ворожцов Б.И. Моделирование процесса диспергирования жидкости взрывным газогенератором / Б.И. Ворожцов, О.Б. Кудряшова, В.А. Архипов // Известия ВУЗов. Физика. – 2008. – № 8/2. – С. 107-114.

4. Ахмадеев И.Р. Метод и быстродействующая лазерная установка для ис следования генезиса техногенного аэрозоля по рассеянию луча в контролируе мом объеме: дис … канд. тех. наук. – АлтГТУ – Бийск, 2008. – 98 с.

5. Архипов В.А., Бондарчук С.С., Жуков А.С. Тепломассоперенос при по лучении оксидов металлов плазмохимическим методом // XXIX Сибирский те плофизический семинар: Материалы Всероссийской конференции. – Новоси бирск. – 2010 г. – С. 1-12.

Тираж 100 экз.

Подписано в печать 08.08.2011 г. Печать – ризография. Заказ № 2011- Отпечатано в типографии ФГУП «ФНПЦ «Алтай»

659322, г. Бийск, ул. Социалистическая,

 




 
2013 www.netess.ru - «Бесплатная библиотека авторефератов кандидатских и докторских диссертаций»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.