авторефераты диссертаций БЕСПЛАТНАЯ  БИБЛИОТЕКА

АВТОРЕФЕРАТЫ КАНДИДАТСКИХ, ДОКТОРСКИХ ДИССЕРТАЦИЙ

<< ГЛАВНАЯ
АГРОИНЖЕНЕРИЯ
АСТРОНОМИЯ
БЕЗОПАСНОСТЬ
БИОЛОГИЯ
ЗЕМЛЯ
ИНФОРМАТИКА
ИСКУССТВОВЕДЕНИЕ
ИСТОРИЯ
КУЛЬТУРОЛОГИЯ
МАШИНОСТРОЕНИЕ
МЕДИЦИНА
МЕТАЛЛУРГИЯ
МЕХАНИКА
ПЕДАГОГИКА
ПОЛИТИКА
ПРИБОРОСТРОЕНИЕ
ПРОДОВОЛЬСТВИЕ
ПСИХОЛОГИЯ
РАДИОТЕХНИКА
СЕЛЬСКОЕ ХОЗЯЙСТВО
СОЦИОЛОГИЯ
СТРОИТЕЛЬСТВО
ТЕХНИЧЕСКИЕ НАУКИ
ТРАНСПОРТ
ФАРМАЦЕВТИКА
ФИЗИКА
ФИЗИОЛОГИЯ
ФИЛОЛОГИЯ
ФИЛОСОФИЯ
ХИМИЯ
ЭКОНОМИКА
ЭЛЕКТРОТЕХНИКА
ЭНЕРГЕТИКА
ЮРИСПРУДЕНЦИЯ
ЯЗЫКОЗНАНИЕ
РАЗНОЕ
КОНТАКТЫ

Pages:     | 1 ||

Волновые процессы в активных средах, насыщенных жидкостью

-- [ Страница 2 ] --

20 и 40 %. При повышении Н и агрегируемости по являются фрагменты с нарушениями упорядоченности, появляются "де фекты". При дальнейшем увеличении Н их количество нарастает и образу ются многомасштабные структуры с самоподобием - "пятна".

В главе 5 предложены и исследованы модельные представления ак тивных процессов в мышечных тканях, клетках, на микроуровне.

В 5.1 рассматривается механика биологических сред. При помощи теории сплошных сред построена математическая механохимическая мо дель мышечной ткани, учитывающая ее сжимаемость, нелинейные (конеч ные) деформации, жидкость. Модели биотканей предложены в работах Ни китина Л., 1971;

Усика, 1973;

Регирера, 1980;

Никитина Н., 1980;

Цатуряна, 1982;

Регирера, Цатуряна, 1983;

Кондаурова, Никитина Л., 1987.

Мышечная ткань представляется в виде двухфазной пороупругой мно гокомпонентной сплошной среды, насыщенной биожидкостью. Под пас сивной жидкой фазой f подразумевается кровь, свободная тканевая жид кость, под активной фазой m - собственно сократительный аппарат, мио фибриллы, твердый белковый скелет, соединительнотканные структуры.

Объемные содержания фаз равны f и m (f+m=1). Напряжение в среде постулируется как сумма напряжений в фазах: ij=mmij+ffij.

Введем mo, fo - истинные плотности;

m, f - приведенные плотности, причем m=mom, f=fof. Величины mo, fo const, mofo, причем внут ренние энергии фаз Um, Uf могут зависеть соответственно от mo, fo.

Предполагается, что каждая фаза состоит из n компонент с концентрация ми Cm, Cf ;

в твердой фазе m происходят r химических реакций. Фаза f питательная среда, через нее происходит обмен веществом с фазой m. Ско r r r рости фаз равны: Vm = V f = V, температуры T одинаковы. Твердая фаза вязкоупруга, причем ^ - вязкая деформация, ij - упругая, ij + ^ = ij ^ ^ ^ ij ij полная ( - обозначает лагранжеву сопутствующую систему координат).

Используя неравновесную термодинамику и необходимые законы сохране ния, получим балансовое уравнение энтропии среды s (sm, sf - энтропии фаз) r ( ds / dt ) + divJ = R / T r где =m+f - плотность среды, а поток энтропии J выражается как r r r n div J = div( q / T ) div [( m pm + f p f )V / T ] + µf Qe = r где q - вектор потока тепла, Qe - внешние источники вещества.

Выражение для диссипативной функции энтропии R получаем в виде pf p ^ d d ^ R = mkl kl + ( pm p f ) m V k k ( m pm + f p f ) + o m Q fm + ( sm f m o dt dt T T n r s f )TQ fm + Qfm ( µf µm ) I A q k k + ( m pm + f p f )V k k T T =1 = где m =mUm/ kl - напряжение в твердой фазе;

pm=(m ) Um/mo, ^kl ^ o pf=(fo)2Uf/fo – «давления» в фазах;

µm=Um/Cm, µf=Uf/Cf - «хи мические» потенциалы;

I - скорость -й химической реакции, A - ее срод n ство;

Qfm - интенсивность перетока компоненты из m в f, Qmf = Qfm.

= Реология фаз (связь напряжения и деформации), вообще, нелинейна.

Существует нелинейная связь компонент тензора деформаций и перемеще ний, физическая нелинейность, нелинейная зависимость активных напря жений от деформаций и напряжений. Твердую фазу считаем анизотропной, жидкость - изотропной. Активация мышцы приводит к изменению ее структуры и вязкоупругих параметров. В частности, из R следует механо химический реологический закон (связь между напряжениями и деформа циями как термодинамическими потоками и силами с учетом перекрестных эффектов) mij = L^ ijkl ( d^ kl / dt ) + N ^ ij, ij = p f g ij ^ f где N ^ij - определяется сродствами химических реакций, L^ijkl – феномено логические вязкие коэффициенты. У мышц помимо вязкоупругих напря жений существуют активные Nij: развиваемые в результате биохимических реакций NGij плюс NEij за счет упругих деформаций образовавшихся микро связей–мостиков. При этом N Gij = 1 g ^ ij + 2 b ^ ij, активное напряжение 2, ^ развиваемое вдоль волокон, с учетом постоянства числа волокон при де формировании равно 2 = ( l3 ) { g 33 /[( g 33 + 2 33 )I 3 ]}1 / 2, l3 – величина перекрытия взаимодействующих активных центров, I3 – 3-й инвариант ij.

Компоненты анизотропного тензора b^ij в лагранжевой системе координат «вморожены» в среду (не меняются при ее деформировании), g^ij – метрического тензора, 1 - активное давление, Nij учитывает наличие ак тивных напряжений в отсутствие деформаций, колоколообразную финит ную зависимость от перекрытия белковых нитей, кинетику мостиков.

В 5.2 предложен теоретический подход к описанию нервно-мышечных автоволновых взаимодействий в ткани. Мышечная ткань пронизана раз ветвленной сетью нервных волокон. В ней могут распространяться и взаи модействовать между собой волны акустомеханической и электрической (потенциал действия, ионные концентрации) природы с близкими по вели чине скоростями 1-100 м/с. Существуют определенные факты, показы вающие взаимодействие этих волновых процессов (мышечная дрожь, су дороги, перенапряжения). Сокращение мышцы можно вызвать механиче ским воздействием (см. пред. разд. 3.5), акустическим облучением.

Мышцу считаем одномерной однородной средой. Связь между про дольной деформацией и напряжением имеет вид: =Е+N(,), N(,)=()F(), где Е - модуль упругости Юнга, - потенциал возбужде ния, =()=0 - активация (функция возбуждения), F() - структурная фи нитная колоколообразная функция перекрытия активных элементов (зона взаимодействия белков). Не только возбуждение влияет на деформацию мышцы, существует и обратное влияние - деформация мышцы меняет ее электрические свойства. Волновое уравнение, описывающее распростране ние деформации в мышце во времени t и в пространстве x, имеет вид:

2 2 1 (F ) =c + 2 2 t x x E - скорость пассивной упругой волны, - плотность мышцы.

где c = Распространение локального возбуждения по мышце описывается уравнениями автоволнового типа n = D ( ) + f (, n, ), = g (, n, ) t x t Здесь - быстрая, а n - медленная переменные (n - проводимость мем браны для ионов калия). Диффузия D()0 определяется электрическими параметрами. При этом нелинейная немонотонная функция f определяет ионный ток, а g – монотонная функция, скорость изменения проводимости.

Рис. 5.2-1. Дисперсионные кривые электромеханических волн в мышечной ткани Линеаризуем систему уравнений вблизи стационарного состояния при малых отклонениях. Она будет описывать линейное взаимодействие волн.

Решение ищем в виде гармонических волн ( и k - частота и волновое чис ло). Получим дисперсионное биквадратное уравнение в виде:

2 2 2 2 ( k k )( k k ) µk = k = [ + B 2 + B 2 + i ( 2 2 + )] /[ D( 2 + 2 )] k2 = 2 / c 2, µ = A[ ( 2 + 2 ) + r ( i )] /[ Dc 2 ( 2 + 2 )] где A = 0 F / 0, = f n 0, = g 0, = g n 0, B = f, = f, r = g, µ - параметр взаимовлияния волн. При отсутствии взаимосвязи (А==r=0) система распадается на две независимые части: k 2 = k2 ( ), k 2 = k ( ) (рис. 5.2-1, слева). Для волны возбуждения характерна диспер сия и затухание, а для волны деформации - нет. Учтем взаимное влияние возбуждения и деформации (А0, 0, r0). При любой связи µ следуют аналитические выражения для различных ветвей k(). На рис. 5.2-1 (спра ва) представлены безразмерные дисперсионные характеристики взаимо действующих, связанных волн возбуждения и деформации ( = /, k = kc / ). Кривые построены при безразмерных величинах B = B / = 5, d = / 2 = 5, D = D / c 2 = 0.3, m1 = A / D 2 = 4, r = 0.

Фазовые скорости несвязанных электрической и механической волн равны при частоте =* электромеханического резонанса (рис. 5.2-1). При наличии связи дисперсионные кривые искажаются вблизи *;

реальные дисперсионные характеристики становятся непересекающимися, а увели чение связи µ приводит к их постепенному расхождению. При изменении параметров задачи эффект их расхождения сохраняется, а мнимые кривые могут касаться друг друга или их пересечение может быть однократным. В низкочастотной области наличие связи приводит к уменьшению фазовой скорости активной волны, что соответствует наблюдениям (разд. 3.5).

В 5.3 представлено математическое моделирование автоволновой ак тивности мышечной клетки. В различных клетках (например, кардиомио ците) могут происходить спонтанные без внешней стимуляции медленные волнообразные микросокращения в виде одной (нескольких) бегущей уе диненной волны со скоростью Vв=30-300 мкм/с или в виде сложных рас пределенных колебаний формы, проявляющихся в изменении концентра ции ионов кальция внутри клетки. Для сердечной клетки длина равна 100 150 мкм, поперечный размер - 10-30 мкм, ширина механической волны со ставляет 10-20 мкм, степень укорочения - 10-15 %, частота повторения со кращений - 0,1-20 Гц. Наблюдения и теоретический подход для данного явления изложены в статьях Регирера, Цатуряна, Чёрной и др., 1986, 1992.

Построение адекватной модели проведем на основе автоволновой при роды изменения концентрации ионов кальция внутри клетки и на учете ее внутренней структуры. При этом основным механизмом является кальций индуцированное освобождение кальция из дискретно распределенных в пространстве протяженных источников (специальных депо, являющихся источниками свободных ионов кальция внутри клетки). Этот механизм мо делируем нелинейной немонотонной N-образной кривой. Сокращение уча стка клетки происходит за счет активации миофибрилл ионами кальция. На баланс свободных ионов кальция в миофибриллярном пространстве влия ют ионы кальция, находящиеся в депо, а также другие ионы, например ио ны калия и натрия. Регуляция концентрации кальция внутри клетки осуще ствляется с помощью механизмов обмена, ионных насосов, каналов через клеточную мембрану и мембрану депо. Уравнения баланса, описывающие изменение концентрации С свободных ионов кальция в клетке и изменение характерного параметра N (проницаемость мембраны депо для всасывания ионов кальция), справедливы в безразмерном виде:

C C =D + TR1 + (1 T )q( R2 N ) t x N = ( N R3 ) t Нелинейная немонотонная функция R2=R2(C) задает механизм кальций индуцированного освобождения кальция из депо, а R3 = R3 (C ) = 4C + T является нагрузочной функцией. Функция R1 = R1 (C ) = l (C C0 ) описы вает отсос ионов кальция обратно в депо. Функция T = T ( x) = sin 2 (x/) определяет распределение протяженных источников ионов кальция с пе риодом (активные зоны). До стимуляции концентрация кальция внутри клетки составляет 107 моль/л, а через 20 мс после стимуляции достигает 10-5 моль/л. Различные режимы автоволнового распространения концен трации ионов кальция представлены графически в яркостном виде. В не прерывной модельной системе решение получено аналитически.

Автоколебательное распространение волны. Имеются два характерных режима: волновой (распространяющиеся импульсы концентрации C каль ция) и квазихаотический (сложные распределенные автоколебания типа биений). Различные режимы поведения системы уравнений реализуются в зависимости от уровня отсоса кальция l. Безразмерные кинетические пара метры равнялись D=0.25, =0.001, q=0.5, C0=4. Функция R2(C) представле на кусочно линейно: R2=6 при 0С4, R2=0.1(C-10) при 4С60, R2=0 при С60. Система (активные области) находится в автоколебательном состоя нии (T3=-5, 4=0.5). Пространственный период расположения источников =25. Варьируемый параметр отсоса l= 0;

0.03;

0.09;

0.1;

0.2 (рис. 5.3-1а, б, в, г, д). При волновом режиме вначале система возбуждается одновременно во всех своих активных участках как целое, затем, начиная с концов мы шечной клетки, возникает импульсный режим распространения концентра ции ионов кальция: квазинепрерывный l=0 или дискретный l=0.03 (рис. 5.3 1а, б). Может возникать циклический двухимпульсный режим с их рожде нием, распространением, слиянием и исчезновением. При разных условиях на концах начальное возбуждение может постепенно переходить в регу лярное дискретное распространение одного импульса. При увеличении уровня отсоса l происходит постепенная расфазировка (разбаланс, режим "эхо") колебаний соседних активных зон (рис. 5.3-1в, г, д), первоначально синфазных распределенных колебаний. Регулярные волновые режимы пе реходят в нерегулярные. При l=0.09 - квазихаотическое поведение, l=0.1 кластерный режим, l=0.2 - биения. На фоне нерегулярной динамики можно выделить фрагменты пространства и времени с регулярным локализован ным распространением импульса. При определенных условиях наблюдался сильный разбаланс соседних элементов с последующим выходом на ре жим, когда порядок возбуждения элементов соответствовал шахматному.

А б В г Д Рис. 5.3-1. Динамика внутриклеточного кальция (численный расчет на плоскости (x, t)) Ждущее распространение волны. Проведены численные расчеты рас пространения локализованной волны концентрации кальция, возбуждаемой с одного конца (x=0) разовым спонтанным импульсным увеличением кон центрации С(x=0)=30-60 в системе уравнений, причем отсос R1=1T1 при T1=2. Другие параметры D,, q, а также нелинейная функция теже. Период расположения источников возбуждения =10. Параметры выбраны такими, что в активной области 1-T(x) реализован ждущий режим. Численные рас четы проведены при Т3=-3, 4=0.5 и различных, постепенно увеличиваю щихся, уровнях поглощения 1= 0;

0,1;

0,105;

0,106;

0,107;

0,11. В плоско сти x, t представлены последовательные по 1 фрагменты решений: от не прерывного (=, 1=0) до декрементного распространения волны концен трации ионов кальция. С увеличением 1 эффективная скорость волны па дает, причем скорость распространения внутри активного участка ниже, чем вне его, происходят быстрые перескоки между активными участками.

Представленное нестационарное волнообразное поведение концентра ции ионов кальция в миоплазме мышечной клетки может вызывать меха нический ответ – волну ее сокращения и изменения ее формы, причем сгла женное из-за латентности и релаксационности.

В 5.4 развиты теоретические представления о микроавтоволновых процессах в активных реагирующих биотканях, основанные на механохи мических свойствах ткани, белках-осцилляторах, развивающих активное напряжение, когда их движение регулируется возникающим в вязкоупру гой среде напряжением. Функциональная работа мышечных структур (сокращение и развитие активного напряжения) сопровождается генерацией виброакустических колебаний. Низкочастотные колебания на фоне развития напряжения после рывков наблюдались с помощью высокочувствительных датчиков. Используем общепринятые биофизические представления о микро- и макроструктуре мышцы.

Поведение мостиков описываем моделью осциллятора. Учет континуальности позволяет получить автоволновую модель ткани как активной сплошной среды, включающей белки-осцилляторы, развивающие напряжение и взаимодействующие со средой w w w 2=, = ( + 2µ ) +L + N ( e) x xt t x + + 0 = e=, x t t Здесь - плотность среды, L - ее вязкость;

w – смещение, - полное напряжение;

, µ - упругие коэффициенты Ламе, N(е) - активное напряже ~ ние (его линейная переменная часть N ( e ) = e ), е - активная внутренняя деформация, - внутреннее смещение мостикового осциллятора, 0 - его собственная частота, - его затухание;

- коэффициент взаимодействия осциллятора и среды. В линейном случае система уравнений имеет вид 2 2 2 2 tttt + ttt + 0 tt = c ttxx + c txx + c 0 xx + tttxx + + ttxx + 0 txx + xtt где c = ( + 2 µ ) /, = L /. Если =0, то среда и мостики будут со вершать затухающие колебания. Пусть 0, подставляя ~exp[i(t-kx)], получим дисперсионное уравнение 4-й степени:

S4 + (d + nq2)S3 + (1 + q2 + ndq2 + igq)S2 + (d + n)q2S + q2 = где безразмерные функции имеют вид: S = i / 0 - частота, q = ck / 0 волновое число;

а безразмерные параметры равны: d = / 0 - вязкость осциллятора, n = 0 / c - вязкость среды, g = /(0 c ) - активная связь.

Численное решение алгебраического уравнения S=S(q), причем S=ReS+iImS, представлено при d=1, n=0.1, g=1 (при d=0, n=0, g=0 имеем асимптотические прямые). Существенно наличие характерного длинновол нового инкремента неустойчивости (ReS0) как следствие автоволновой природы явления. Максимальное значение для кривых ReS(q) равно:

ReS*0.25 при q*=2/x*1.6, причем ImS*-2. Пространственному масштабу с наибольшим инкрементом соответствует частота, которая может характе ризовать колебательные эффекты, сопровождающие сокращение мышцы.

Основные результаты 1. Исследовано влияние потока крови на неустойчивость пассивного крупного сосуда с учетом нелинейности и продольного натяжения стенки, неосесимметричных деформаций. Показана возможность расширения об ласти неустойчивости при определенном соотношении вязких параметров модели. По оценкам для вен критический кровоток, выше которого возни кает неустойчивость, может достигаться в обычных условиях, а для арте рий – при патологии. Получены характерные решения системы уравнений:

локальные расширение, сужение, изгиб и нелокальное гофрированное из менения формы сосуда, а также режимы флаттера и квазистатической вол новой дивергенции.

2. Исследована нелинейная модель распределения кровотока или лим фотока в малом активном схлопывающимся сосуде, описывающая пере падную автоволну его просвета с учетом гравитации. Найдены аналитиче ские выражения для скорости распространения сжатия (расширения) ра диуса сосуда и его формы, оценки которых близки измеряемым в экспери ментах, причем соответствующие изменения давления малы, отраженной волны не возникает в отличие от миогенно активного сосуда. Получены насосные эффекты перистальтического транспорта биожидкости с сущест венной прокачкой для вен и лимфососудов.

3. Аналитически найдены решения нелинейных уравнений, модели рующих течение крови в механогенно активном микрососуде, и нелиней ная автоподкачка. Получено выражение для частоты распределенных авто колебаний, независимое от общих граничных условий. При увеличении бифуркационного параметра от границы неустойчивости решение выходит на режим квазистационарных автоволн локального изменения радиуса и расхода, но перепадного давления.

4. В приближении двухфазной среды (кровь и нелинейно активный упругий каркас) построена континуальная модель пространственно неод нородного распределения крови в ткани, включая механизмы гладкомы шечной регуляции. С учетом фильтрации получено нелинейное уравнение относительно объемного содержания крови (пористости) и найдены инте гралы сохранения. Аналитически и численно выявлено существование дис сипативных автоструктур самоорганизации кровоснабжения (сложные пят на на ткани) и описана динамика процесса эволюции начальных возмуще ний.

5. Исследованы дисперсионные характеристики низкочастотных упру гих волн на поверхности биоткани, распределения колебаний вдоль по верхности и под ней. Показано, что волны существуют в ближней зоне и сильно затухают на нескольких длинах. Осуществлена визуализация волн.

Численным расчетом показано, что продольные и поперечные смещения (амплитуды и фазы) ближнего волнового поля от поверхностного силового виброисточника и их пространственные распределения существенно зави сят от толщины мягкого слоя двухслойной среды. Показано, что для нор мальных смещений имеется характерный пик в точке возбуждения и немо нотонное падение при удалении вдоль поверхности и в глубину, на ампли тудно-частотной кривой имеется резонанс. Амплитуда касательных сме щений значительно меньше и имеет более сложное распределение.

6. Изучено распространение механического импульса по биоткани в ее различных состояниях, возбужденного ударом по ее поверхности. Показан низкочастотный характер удара и импульса в виде квазигармонической за тухающей волны. Активное напряжение мышцы вызывало существенное увеличение скорости импульса. Показано, что при ударном воздействии на нервно-мышечную ткань могут возникать две волны: обычная пассивная и существенно более медленная длинная активная псевдоволна возбуждения и сокращения нейрогенной природы.

7. Выведено нелинейное волновое уравнение для биоткани с учетом ее структуры, анизотропии, активности, жидкой фазы. Получено аналитиче ское выражение для нелинейного акустического параметра биоткани. По казано, что нелинейный параметр растет с увеличением объемного содер жания твердой фазы, а активность может его уменьшить.

8. Изучены нелинейные эффекты (уровни гармоник силы и ускорения) на биоткани. Получены более высокие уровни второй и третьей гармоник ускорения поверхности по сравнению с виброисточником в зависимости от расстояния до него по различным направлениям, а также от частоты. Пока зано наличие анизотропии нелинейных и вязких свойств. Найдено, что из менение состояния ткани сопровождается изменением уровней гармоник и субгармоник при вибровоздействии. Наибольшая нелинейность связана с расслабленной тканью. При напряжении уровень гармоник падает, реаги рующая ткань "автолинеаризуется". Состояние избыточной кровонапол ненности (отек) - промежуточное.

9. Исследовано взаимодействие электрической волны возбуждения мышцы и волны ее деформации, параметры которых изменяются при на личии связи. Получены дисперсионные характеристики электро механических волн, причем на низких частотах фазовая скорость распро странения активной волны уменьшается.

10. Предложена нелинейная математическая модель с протяженными дискретными источниками, описывающая спонтанные распределенные из менения концентрации ионов кальция внутри мышечной клетки (ее микро сокращения). Аналитически и численно получены характерные режимы ав товолновой активности: простой импульсный и сложный с постепенной расфазировкой колебаний отдельных участков клетки.

Список основных публикаций по теме работы 1. Клочков Б. Н., Кузнецова Е. А. Нелинейные режимы изменения фор мы упругой трубки с потоком жидкости в ней // Известия АН. Механика жидкости и газа. 2000. № 4. С. 46-55.

2. Киреева Е. Е., Клочков Б. Н. Волновые движения жидкости в актив ной вязкоупругой трубке вблизи границы неустойчивости // Известия АН СССР. Механика жидкости и газа. 1986. № 3. С. 17-24.

3. Клочков Б. Н., Рейман А. М., Степанянц Ю. А. Нестационарные те чения жидкости в трубках из вязкоупругого активного материала // Извес тия АН СССР. Механика жидкости и газа. 1985. № 3. С. 94-102.

4. Клочков Б. Н. Упругие волны в материале с механо-химическими реакциями // Прикладная математика и механика. 1986. Т. 50, в. 3. С. 451 460.

5. Клочков Б. Н. Нелинейный акустический параметр активной биоло гической ткани // Акустический журнал. 1994. Т. 40, № 3. С. 450-451.

6. Клочков Б. Н. Нелинейные виброакустические процессы на поверх ности биоткани // Акустический журнал. 2000. Т. 46, № 5. С. 707-709.

7. Клочков Б. Н. Ближнее поле силового низкочастотного источника на слоистой биоткани // Акустический журнал. 2002. Т. 48, № 1. С. 70-76.

8. Клочков Б. Н., Соколов А. В. Волны в поверхностном слое мягкой биоткани на полупространстве из твердой биоткани // Акустический жур нал. 1994. Т. 40, № 2. С. 270-274.

9. Клочков Б. Н., Соколов А. В. Характеристики упругого ближнего по ля вибрационного источника на границе неоднородного полупространства // Акустический журнал. 1995. Т. 41, № 3. С. 512-514.

10. Клочков Б. Н., Тиманин Е. М. Нелинейные эффекты при колебании штампа на поверхности мягкой ткани // Акустический журнал. 1994. Т. 40, № 6. С. 953-956.

11. Киреева Е. Е., Клочков Б. Н. Нелинейная модель сосудистого тону са // Механика композитных материалов. 1982. № 5. С. 887-894.

12. Клочков Б. Н. Анализ акустических свойств мышечной ткани // Механика композитных материалов. 1985. № 1. С. 132-137.

13. Клочков Б. Н., Кузнецова Е. А. Активные волновые процессы в схлопывающихся сосудах и эффекты транспорта // Известия ВУЗов. Ра диофизика. 2000. Т. 43, № 9. С. 793-800.

14. Антонец В. А., Клочков Б. Н., Шуваева В. Н. и др. Неоднородное распределение эритроцитов в слое суспензии при действии вибрации // Из вестия ВУЗов. Радиофизика. 1995. Т. 38, № 3-4. С. 349-356.

15. Антонец В. А., Клочков Б. Н., Ковалева Э. П. Вибро-акустические процессы и структурные перестройки в мышечной ткани // Известия ВУ Зов. Радиофизика. 1995. Т. 38, № 3-4. С. 357-367.

16. Казаков В. В., Клочков Б. Н. О низкочастотных механических свой ствах мягкой ткани руки человека // Биофизика. 1989. Т. 34, в. 4. С. 688 692.

17. Антонец В.А, Клочков Б.Н. Механохимическая сократительная сис тема как термодинамическая машина // Биофизика 1977. Т.22, в.1. С.70- 18. Клочков Б. Н. Математическое моделирование активных волновых процессов в ткани // Вестник Нижегородского университета. Математиче ское моделирование и оптимальное управление. 1997. Т. 17. С. 81-93.

19. Клочков Б. Н., Кузнецова Е. А. Акустические эффекты на поверх ности ткани // Российский журнал биомеханики. 1999. № 2. С. 63-64.

20. Парашин В. Б., Клочков Б. Н., Тиманин Е. М. и др. Биомеханика ударной травмы легких // Механика легких, дыхания и речеобразования / Современные проблемы биомеханики. М.: Наука, 1991. Вып.8. С. 3-11.

21. Левтов В. А., Тухватулин Р. Т., Клочков Б. Н. и др. Неоднородное распределение эритроцитов в суспензии, помещенной в вибрационное поле // Реология крови и микроциркуляция / Современные проблемы биомеха ники. М.: Научн. совет РАН по пробл. биомех., 1994. Вып. 9. С. 71-84.

22. Антонец В. А., Клочков Б. Н., Тиманин Е. М. Энергозатраты сер дечной мышцы // Структурные основы и регуляция биологической под вижности. М.: Наука, 1980. С. 309-313.

23. Паршиков В. В., Киреева Н. Б., Клочков Б. Н. Способ прогнозиро вания рецидива пузырно-мочеточникового рефлюкса у детей. Патент на изобретение № 2244508. Зарегистрировано в Гос. реестре 20 января 2005.

24. Klochkov B. N., Pelinovsky E. N. Nonlinear models of blood flow in tis sues // Lecture notes ICB seminars. Biomech. Warsaw. 1992. V.15. P.70-81.

25. Antonets V. A., Klochkov B. N., Kovaleva E. P. Mechanisms of vibra tional and acoustical activity of muscular tissue // Lecture notes of the ICB semi nars. Biomechanics. Man Under Vibration. Warsaw, 1997. V.29. P.152-161.

26. Клочков Б. Н. Автоволновые процессы в кровеносных сосудах мышечного типа // Автоволновые процессы в системах с диффузией / ИПФ АН СССР. Горький, 1981. С. 233-242.

27. Казаков В. В., Клочков Б. Н. Волны активности на мышце человека // Коллективная динамика возбуждений и структурообразование в биоло гических тканях / ИПФ АН СССР. Горький, 1988. С. 52-55.

28. Клочков Б. Н. О моделях течения жидкости в микрососудах // Кол лективная динамика возбуждений и структурообразование в биологических тканях / ИПФ АН СССР. Горький, 1988. С. 156-164.

29. Казаков В. В., Клочков Б. Н., Чичагов П. К. Исследование диспер сионных характеристик волны на поверхности тела человека // Методы вибрационной диагностики реологических характеристик мягких материа лов и биологических тканей / ИПФ АН СССР. Горький, 1989. С. 35-54.

30. Клочков Б. Н., Пелиновский Е. Н. Модели неоднородного распреде ления кровотока в ткани // Биоритмические и самоорганизационные про цессы в сердечно-сосудистой системе. Теоретические аспекты и практиче ское значение / ИПФ РАН. Н. Новгород, 1992. С. 33-42.

31. Клочков Б. Н., Кузнецов С. О., Толков В. Н. Математическое моде лирование ритма волновой активности кардиомиоцита // Биоритмические и самоорганизационные процессы в сердечно-сосудистой системе. Теоретич.

аспекты и практич. значение / ИПФ РАН. Н. Новгород, 1992. С. 43-57.

32. Вазина А. А., Сергиенко П. М., Клочков Б. Н. и др. Структурная пе рестройка белков сокращающейся мышцы как источник акустических ко лебаний // Биоритмические и самоорганизационные процессы в сердечно сосудистой системе / ИПФ РАН. Н. Новгород, 1992. С. 58-65.

33. Клочков Б. Н., Яхно В. Г. Математическое описание спонтанных волновых сокращений мышечной клетки: Препринт ИПФ АН СССР № 137.

Горький, 1986. 26 с.

34. Клочков Б. Н., Кузнецова Е. А. Неосесимметричные нелинейные колебания вязкоупругого тонкостенного сосуда под действием потока жид кости: Препринт ИПФ РАН № 484. Н. Новгород, 1999. 24 с.

35. Клочков Б. Н., Соколов А. В. Акустическое ближнее поле силового вибрационного источника на поверхности слоистой ткани: Препринт ИПФ РАН № 445. Н. Новгород, 1997. 27 с.

36. Клочков Б. Н., Рейман А. М. Самоорганизационные процессы кро воснабжения в биологических тканях // Нелинейные волны. Синхрониза ция и структуры. Н. Новгород: Изд-во ННГУ, 1995. Ч. 2. С. 111-118.

37. Klochkov B. N., Pelinovsky E. N., Reyman A. M. Mathematical nonlin ear model of inhomogeneous distribution blood flow in tissue // Proceedings of XV Congress of the Internat. Society of Biomechanics. Finland, 1995. P. 486 487.

38. Казаков В. В., Клочков Б. Н. Нелинейные акустические свойства мягких биологических тканей в звуковом диапазоне частот // Проблемы нелинейной акустики / СО АН СССР. Новосибирск, 1987. Часть II. C. 29 31.

39. Кузнецова Е. А., Клочков Б. Н. Нелинейные изгибные эффекты в сосуде с кровотоком // Труды VIII сессии Российс. акуст. общ-ва.

Н. Новгород: Изд-во общ-ва “Интелсервис”, 1998. С. 23-26.

40. Клочков Б. Н., Тиманин Е. М. Нелинейные виброакустические эф фекты на поверхности биологической ткани // Нелинейная акустика твер дого тела / Труды VIII сессии Российского акустического общества.

Н. Новгород: Изд-во общ-ва “Интелсервис”, 1998. С. 273-276.

41. Клочков Б. Н. Упругое ближнее поле от силового низкочастотного источника на слоистой биологической ткани // Труды XI сессии Российско го акустического общества. М.: ГЕОС, 2001. Т. 3. С. 149-153.

42. Клочков Б. Н. Акустические поверхностные волны на биологиче ской ткани // Труды 3-й научной конференции по радиофизике. Н. Новго род: Изд-во ННГУ, 1999. С. 234-235.

43. Борисов В. И., Клочков Б. Н., Шидловский А. С. и др. О моделиро вании формы пульсовой волны и периферического сопротивления с учетом гравитационных воздействий // Труды 3-й Всерос. конф. по биомеханике.

Н. Новгород: НЦИНТ, 1996. Т. I. С. 86-87.

44. Паршиков В. В., Киреева Н. Б., Клочков Б. Н. Математическая мо дель пузырно-мочеточникового рефлюкса // Нижегородский медицинский журнал. 2004. № 1. С. 70-72.

Оглавление работы Введение 1. Волновые процессы в эластичных оболочках, заполненных вязкой жидко стью 1.1. Волновые процессы в крупных кровеносных сосудах. Эффекты кровотока 1.2. Автоволновые процессы в схлопывающихся кровеносных и лимфатических со судах. Эффекты транспорта 1.3. Автоволновые процессы в мелких кровеносных сосудах. Эффекты подкачки 2. Самоорганизация кровоснабжения ткани 2.1. Континуальная модель кровозаполнения тканей 2.2. Динамические автоструктуры распределения крови в ткани 3. Линейные вязкоупругие волны на поверхности слоистых активных сред, на сыщенных жидкостью 3.1. Численные расчеты ближнего акустического поля от силового виброисточника на поверхности биологической ткани 3.2. Акустика поверхностных волн на биотканях 3.3. Волны на поверхности биоткани, насыщенной воздухом 3.4. Распространение упругого импульса на поверхности биоткани 3.5. Активная псевдоволна на мышце 3.6. Собственные виброакустические процессы в мышечной ткани 4. Нелинейные объемные и поверхностные волны в жидконасыщенных порис тых средах 4.1. Нелинейные объемные акустические свойства биологической ткани 4.2. Нелинейные эффекты на поверхности мягкой пассивной биоткани 4.3. Нелинейные эффекты на поверхности биоткани. Влияние состояния 4.4. Параметрические эффекты при вибровоздействии на ткань 4.5. Распределение эритроцитов в слое суспензии в вибрационном поле 5. Автоволновые процессы в активных системах с учетом механохимических реакций 5.1. Математическое описание нелинейных механохимических свойств биологиче ских сред 5.2. Нервно-мышечные автоволновые взаимодействия в ткани 5.3. Математическое моделирование автоволновой активности мышечной клетки 5.4. Автоволновые взаимодействия в системе белков в мышце Основные результаты Литература

Pages:     | 1 ||
 




 
2013 www.netess.ru - «Бесплатная библиотека авторефератов кандидатских и докторских диссертаций»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.